Англо-русский словарь и русско-английский словарь онлайн

Создать акаунт
Где искать:
Толковые словари
Большая советская энциклопедия

Результаты поиска (1-15 из 83)

Эффект Искать примеры произношения
(от лат. effectus - исполнение, действие, от efficio - действую, исполняю)

1) результат, следствие каких-либо причин, действий (например, Э. лечения). 2) Сильное впечатление, произведённое кем-либо, чем-либо. 3) Средство, приём (в том числе в искусстве), цель которых произвести впечатление, удивить или создать иллюзию чего-либо (например, световые, шумовые Э. в театре). 4) В естественных науках - явление (закономерность), которое часто называют именем открывшего этот Э. учёного: Холла Э., Фарадея Э., Доплера Э. и т.п.

Акустоэлектрический эффект Искать примеры произношения

возникновение постоянного тока или эдс в металлах (или полупроводниках) под действием интенсивной упругой волны высокой частоты - ультразвуковой или гиперзвуковой - в направлении её распространения (см. Гиперзвук). Появление тока связано с передачей импульса (и соответственно части энергии) от звуковой волны носителям тока - электронам проводимости (См. Электрон проводимости) и Дыркам. Это приводит к направленному движению носителей, т. е. к электрическому току. А. э. аналогичен др. эффектам "увлечения" элементов среды интенсивной звуковой волной, распространяющейся в этой среде, например акустическому ветру (См. Акустический ветер). При А. э. гиперзвуковая волна вызывает такую деформацию проводника, при которой в ней появляются локальные электрические поля, бегущие по кристаллу вместе с волной; эти поля и приводят к "увлечению", носителей тока. А. э. относится к нелинейным явлениям (см. Нелинейная акустика).

А. э. экспериментально впервые наблюдался Вайнрихом, Сандерсом и Уайтом (США) в монокристаллах германия (Ge). Однако в обычных полупроводниках и металлах А. э. незначителен. В полупроводниковых кристаллах, обладающих пьезоэлектрическими свойствами (см. Пьезоэлектричество), например CdS, акустоэлектрической эдс достигает 800-1000 мв/см при интенсивности звука Акустоэлектрический эффект 0,01 вт/см2.

А. э. используется для измерения мощности ультразвукового сигнала. По-видимому, наиболее перспективно использование его для исследования взаимодействия упругих колебаний кристаллической решётки (Фононов) с носителями тока.

Лит.: Беляев Л. М. . Взаимодействие ультразвуковых волн с электронами проводимости в сернистом кадмии, "Кристаллография", 1965, т. 10, в. 2, с. 252; Морозов А. И., Исследование акустоэлектрического эффекта в кристаллах сульфида кадмия, "Физика твердого тела", 1965, т. 7, №10, с. 3070: Некоторые вопросы взаимодействия ультразвуковых волн с электронами проводимости в кристаллах, Сб., М., 1965.

Антенный эффект Искать примеры произношения

нежелательное излучение или приём электромагнитных волн проводниками электрического тока, не предназначенные для этих целей. Наиболее часто А. э. проявляется в линиях передачи энергии высокой частоты, соединяющих радиопередатчик или радиоприёмник с антенной (См. Антенна). В радиоустройствах А. э. приводит к искажению диаграммы направленности антенн, к уменьшению кпд линии передачи энергии высокочастотных колебаний и др. В двухпроводной линии передачи А. э. появляется из-за нарушения симметрии расположения проводов относительно окружающих предметов или в присоединяемых к линии устройствах, в коаксиальном кабеле - из-за нарушения контакта между внешней оболочкой и заземлением или корпусом прибора, в волноводе - из-за появления щелей в местах стыка отдельных отрезков волновода и т. д. В рамочной антенне (См. Рамочная антенна) А. э. называется искажение её диаграммы направленности, возникающее при нарушении симметрии в конструкции самой рамки или соединительных проводах и присоединяемых устройствах, что приводит к появлению нежелательного приёма в направлении нормали к плоскости рамки.

Г. З. Айзенберг, О. Н. Терешин.

Барнетта эффект Искать примеры произношения

намагничивание ферромагнетиков при их вращении в отсутствии магнитного поля; открыт в 1909 американским физиком С. Барнеттом (S. Barnett). Б. э. объясняется тем, что при вращении тела момент количества движения и связанный с ним магнитный момент его атомов изменяются; появляется составляющая магнитного момента вдоль оси вращения. Б. э., так же как и другие Магнитомеханические явления, позволяет получить важные сведения о природе носителей магнитного момента в веществе. С его помощью для различных веществ было определено Магнитомеханическое отношение (отношение магнитного момента атома к его моменту количества движения) и сделан вывод о том, что в металлах и сплавах группы железа ферромагнетизм обусловлен в основном магнитным моментом Спина электрона.

Р. З. Левитин.

Бинауральный эффект Искать примеры произношения
(от лат. bini - пара, два и auris - ухо)

способность человека и животных определять, в каком направлении от них находится звучащее тело, обусловленная наличием у них 2 звукоприёмников - ушей. Звук проходит до уха, обращенного к источнику, более короткий путь, поэтому звуковые волны в обоих ушных каналах различаются по фазе (времени прихода данной фазы) и амплитуде (силе) звуковых колебаний. Звук разной высоты воспринимается по-разному: для низких звуков (до 1500 колебаний в сек) направление на звучащее тело определяется наиболее точно и почти целиком по разности времени прихода данной фазы звуковых колебаний; для высоких звуков, при которых существенную роль играет различие в силе звука у правого и левого уха, определение менее точно. Различие фазы и интенсивности воспринимаемых звуков ведёт к различию импульсов, поступающих в центральную нервную систему от правого и левого уха, что и даёт возможность определять направление звука.

Человеку с нормальным слухом удаётся определять это направление в горизонтальной плоскости с точностью до 3°. Расположение источника звука по высоте устанавливается менее точно. Более точному определению направления прихода звука способствует изменение положения ушных раковин (у животных) и головы (у животных и человека). Б. э. можно усилить, увеличив расстояние между приёмниками, что достигается при помощи звукоулавливателей.

Лит.: Ржевкин С. Н., Слух и речь в свете современных физических исследований, 2 изд., М.-Л., 1936; Андреев Л. А., Физиология органов чувств, М., 1941; Андреев Н. Н., Об органах слуха у насекомых, в кн.: Проблемы физиологической акустики, т. 3, М., 1955.

Видемана эффект Искать примеры произношения

закручивание ферромагнитного стержня, по которому течёт электрический ток, при помещении стержня в продольное магнитное поле; открыт немецким физиком Г. Видеманом в 1858. В. э. - одно из проявлений магнитострикции (См. Магнитострикция) в поле, образованном сложением продольного магнитного поля и кругового магнитного поля, создаваемого электрическим током. Если электрический ток (или магнитное поле) является переменным, то стержень приходит в крутильные колебания. В. э. представляет в основном исторический интерес.

Виллари эффект Искать примеры произношения

влияние механических деформаций (растяжения, кручения, изгиба и т.д.) на намагниченность ферромагнетика. Открыт (1865) итальянским физиком Э. Виллари (Е. Villari, 1836-1904). В. э. обратен магнитострикции (См. Магнитострикция) (изменению размеров ферромагнетика при его намагничивании). Ферромагнетики (например, никель), которые при намагничивании сокращаются в размерах (обладают отрицательной магнитострикцией), при растяжении уменьшают свою намагниченность (отрицательный В. э.). Наоборот, растяжение ферромагнетиков с положительной магнитострикцией (например, стержня из железо-никелевого сплава с 65% Ni) приводит к увеличению их намагниченности (положительный В. э.). При сжатии знак В. э. меняется на обратный. В. э. объясняется тем, что при действии механических напряжений изменяется доменная структура ферромагнетика (см. Магнитная структура), определяющая его намагниченность. В. э. находит применение в технике при создании материалов с заданными магнитными свойствами.

Лит. см. при ст. Магнитострикция.

Р. З. Левитин.

Ганна эффект Искать примеры произношения

явление генерации высокочастотных колебаний электрического тока j в полупроводнике, у которого объемная Вольтамперная характеристика имеет N-образный вид (рис. 1). Эффект был обнаружен впервые американским физиком Дж. Ганном (J. Gunn) в 1963 в двух полупроводниках с электронной проводимостью: арсениде галлия (GaAs) и фосфиде индия (InP). Генерация происходит, когда постоянное напряжение V, приложенное к полупроводниковому образцу длиной l, таково, что электрическое поле Е в образце, равное Е = V/l, заключено в некоторых пределах Е1E (E 2. E1 и E2 ограничивают падающий участок вольтамперной характеристики j (E), на котором дифференциальное сопротивление отрицательно. Колебания тока имеют вид серии импульсов (рис. 2). Частота их повторения обратно пропорциональна длине образца l.

Г. э. связан с тем, что в образце периодически возникает, перемещается по нему и исчезает область сильного электрического поля, которую называют электрическим доменом. Домен возникает потому, что однородное распределение электрического поля при отрицательном дифференциальном сопротивлении неустойчиво. Действительно, пусть в полупроводнике случайно возникло неоднородное распределение концентрации электронов в виде дипольного слоя - в одной области концентрация электронов увеличилась, а в другой - уменьшилась (рис. 3). Между этими заряженными областями возникает дополнительное поле ΔE (как между обкладками заряженного конденсатора). Если оно добавляется к внешнему полю Е и дифференциальное сопротивление образца положительно, т. е. ток растет с ростом поля E, то и ток внутри слоя больше, чем вне его (Δj > 0). Поэтому электроны из области с повышенной плотностью вытекают в большем количестве, чем втекают в неё, в результате чего возникшая неоднородность рассасывается. Если же дифференциальное сопротивление отрицательно (ток уменьшается с ростом поля), то плотность тока меньше там, где поле больше, т. е. внутри слоя. Первоначально возникшая неоднородность не рассасывается, а, напротив, нарастает. Растет и падение напряжения на дипольном слое, а вне его падает (т. к. полное напряжение на образце задано). В конце концов образуется электрический домен, распределение поля и плотности заряда в котором изображены на рис. 4. Поле вне установившегося домена меньше порогового E1, благодаря чему новые домены не возникают.

Так как домен образован носителями тока - "свободными" электронами проводимости, то он движется в направлении их дрейфа со скоростью v, близкой к дрейфовой скорости носителей вне домена. Обычно домен возникает не внутри образца, а у катода. Дойдя до анода, домен исчезает. По мере его исчезновения падение напряжения на домене уменьшается, а на всей остальной части образца соответственно растет. Одновременно возрастает ток в образце, т. к. увеличивается поле вне домена; по мере приближения этого поля к пороговому полю E1 плотность тока приближается к максимальной jmaкc (рис. 1). Когда поле вне домена превышает E1, у катода начинает формироваться новый домен, ток падает и процесс повторяется. Частота ν колебаний тока равна обратной величине времени прохождения домена через образец: ν = v/l. В этом проявляется существенное отличие Г. э. от генерации колебаний в др. приборах с N-образной вольтамперной характеристикой, например в цепи с туннельным диодом (См. Туннельный диод), где генерация не связана с образованием и движением доменов и частота колебаний определяется ёмкостью и индуктивностью цепи.

В GaAs с электронной проводимостью при комнатной температуре E1Ганна эффект3·103 в/см, скорость доменов v ≈ 107 см/сек. Обычно используют образцы длиной l = 50-300 мкм, так что частота генерируемых колебаний ν = 0,3-2 Ггц. Размер домена Ганна эффект 10-20 мкм. Г. э. наблюдался, помимо GaAs и InP, и в др. электронных полупроводниках: Ge, CdTe, ZnSe, InSb, а также в Ge с дырочной проводимостью. Г. э. пользуются для создания генераторов и усилителей диапазона сверхвысоких частот (см. Генерирование электрических колебаний).

Лит.: "Solid State Communications", 1963, v. 1, №4, p. 88-91: Гани Дж., Эффект Ганна, "Успехи физических наук", 1966, т. 89. в. 1, с. 147; Волков А. ф., Коган Ш. М., Физические явления в полупроводниках с отрицательной дифференциальной проводимостью, там же, 1968, т. 96, в, 4, с. 633; Левинштейн М. Е., Эффект Ганна, "Зарубежная радиоэлектроника", 1968, № 10, с. 64; Левинштейн М. Е., Шур М. С., Приборы на основе эффекта Ганна, там же, 1970, в. 9, с. 58.

А. Ф. Волков, Ш. М. Коган.

Рис. 1. N-oбразная вольтамперная характеристика, Е - электрическое поле, создаваемое приложенной разностью потенциалов V, j - плотность тока.

Рис. 2. Форма колебаний тока в случае эффекта Ганна.

Рис. 3. Развитие электрического домена. Электроны движутся слева направо, против поля Е.

Рис. 4. Распределение электрического поля Е (сплошная кривая) и объёмного заряда ρ (пунктир) в электрическом домене.

Гипсохромный эффект Искать примеры произношения
Джозефсона эффект Искать примеры произношения

протекание сверхпроводящего тока через тонкий слой диэлектрика, разделяющий два сверхпроводника (так называемый контакт Джозефсона); предсказан на основе теории сверхпроводимости (См. Сверхпроводимость) английским физиком Б. Джозефсоном в 1962, обнаружен американскими физиками П. Андерсоном и Дж. Роуэллом в 1963. Электроны проводимости проходят через диэлектрик (обычно плёнку окиси металла толщиной Джозефсона эффект 10 А) благодаря туннельному эффекту (См. Туннельный эффект). Если ток через контакт Джозефсона не превышает определённого значения, называемого критическим током контакта, то падение напряжения на контакте отсутствует (так называемый стационарный Д. э., см. рис., в). Если же через контакт пропускать ток, бо́льший критического, то на контакте возникает падение напряжения V, и контакт излучает электромагнитные волны (нестационарный Д. э., рис., г). Частота излучения v связана с напряжением на контакте соотношением v = 2eV/h, где е - заряд электрона, h - Планка постоянная. Возникновение излучения связано с тем, что объединённые в пары электроны, создающие сверхпроводящий ток, при переходе через контакт приобретают избыточную по отношению к основному состоянию сверхпроводника энергию 2eV. Единственная возможность для пары электронов вернуться в основное состояние - это излучить квант электромагнитной энергии hv = 2eV.

Аналогичный эффект наблюдается и в том случае, когда сверхпроводники соединены тонкой перемычкой (мостиком или точечным контактом) или между ними находится тонкий слой металла в нормальном состоянии. Такие системы вместе с контактами Джозефсона называют слабосвязанными сверхпроводниками. На основе Д. э. созданы сверхпроводящие интерферометры, содержащие две параллельно включённые слабые связи между сверхпроводниками. Особый, квантовый характер сверхпроводящего состояния приводит к интерференции сверхпроводящих токов, прошедших через слабые связи. При этом критический ток оказывается зависящим от внешнего магнитного поля, что позволяет использовать такое устройство для чрезвычайно точного измерения, до 8·10-7-8·10-8 a/м (10-8-10-9 э), магнитных полей. Имеются также возможности применения слабосвязанных сверхпроводников в качестве легко перестраивающихся в широком диапазоне частот маломощных генераторов, чувствительных детекторов, усилителей и др. приборов СВЧ- и далёкого ИК-диапазонов.

Лит.: Лангенберг Д. Н. , Эффекты Джозефсона, "Успехи физических наук", 1967, т. 91, в. 2, с. 317; Кулик И. О., Янсон И. К., Эффект Джозефсона в сверхпроводящих туннельных структурах, М., 1970.

Л. Г. Асламазов.

Схемы экспериментов, объясняющих эффект Джозефсона: а - падение напряжения на включенном в электрическую цепь сверхпроводнике равно нулю; б - при значительной толщине диэлектрика, разделяющего сверхпроводники, тока в цепи нет, вольтметр показывает эдс батареи; в - при малом зазоре между сверхпроводниками (Джозефсона эффект 10 Å существует ток сверхпроводимости (стационарный Д. э.); г - при наличии тока в цепи и напряжения на контакте Джозефсона в нём возникает электромагнитное излучение (нестационарный Д. э.).

Доплера эффект Искать примеры произношения

изменение частоты колебаний или длины волн, воспринимаемых наблюдателем (приёмником колебаний), вследствие движения источника волн и наблюдателя относительно друг друга. Д. э. имеет место при любом волновом процессе распространения энергии. Основная причина Д. э. - изменение числа волн, укладывающихся на пути распространения между источником и приёмником. При сохранении длины волн, испускаемых источником, это приводит к изменению числа волн, достигающих приёмника в каждую секунду, т.е. к изменению частоты принимаемых колебаний.

Для упругих волн (звуковых, сейсмических) и в общем случае для электромагнитных волн (света, радиоволн) изменение частоты зависит от скорости и направления движения источника и наблюдателя относительно среды, в которой распространяется волна. Особый случай составляет распространение электромагнитных волн в свободном пространстве (Вакууме). В этом случае изменение частоты определяется только скоростью и направлением движения источника и наблюдателя относительно друг друга, что является следствием принципа относительности Эйнштейна (см. Относительности теория).

Д. э. для звуковых волн может наблюдаться непосредственно. Он проявляется в повышении тона звука, когда источник звука и наблюдатель сближаются (за 1 сек наблюдатель воспринимает большее число волн), и соответственно в понижении тона звука, когда они удаляются.

Рассмотрим Д. э. для монохроматических электромагнитных волн, распространяющихся в свободном пространстве. Если источник неподвижен относительно наблюдателя, то в системе отсчёта, связанной с наблюдателем, волна имеет ту же длину λ0 = c0, что в системе источника (с - скорость света в вакууме, ν0 - частота излучаемых колебаний). Если источник равномерно движется относительно наблюдателя со скоростью v, направленной под углом α к наблюдаемому лучу, то в системе наблюдателя длина волны изменится. Вдоль наблюдаемого луча изменение длины волны равно приращению расстояния за время 1/ν0' (за период излучаемого колебания):

В формуле (1) λ - длина принимаемой волны, λ'0 - длина испускаемой волны, β= v/c. Множитель

учитывает замедление времени в системе движущегося источника, в результате которого измеренное значение частоты ν'0 одного и того же колебания в системе наблюдателя оказывается ниже, чем в системе источника ν0 (в этом сказывается различие течения времени в системах движущегося источника и наблюдателя - эффект специальной теории относительности).

Уравнение (1) позволяет найти частоту колебаний, воспринимаемых наблюдателем,

При движении источника к наблюдателю (α = 0, cos α = 1) или от наблюдателя (α = π, cos α = -1) имеет место продольный Д. э.:

При сближении источника и наблюдателя частота ν принимаемых колебаний возрастает, при удалении - убывает. Продольный Д. э. даёт максимально возможное изменение частоты при данной скорости.

Если источник движется вокруг наблюдателя по окружности , то и в этом случае воспринимаемая частота отличается от излучаемой

хотя число длин волн, укладывающихся на пути распространения, остаётся неизменным. Формула (4) определяет поперечный Д. э., обусловленный разным ходом времени в системах источника и наблюдателя. Поперечный Д. э. является эффектом второго порядка малости относительно v/c и наблюдать его значительно труднее, чем продольный. В случае сравнения частот в одной системе отсчёта, как, например, при радиолокации, поперечный Д. э. отсутствует.

В тех случаях, когда показатель преломления n среды, в которой движется источник, отличается от 1 и зависит от частоты, значение воспринимаемой частоты соответствует решению уравнения

где n (ν) - показатель преломления, зависящий от частоты ν. В области частот, где эта зависимость выражена очень резко (см. Дисперсия волн), уравнение (5) может иметь несколько решений (сложный Д. э.).

В среде с изменяющимся во времени показателем преломления Д. э. возникает и при неподвижных друг относительно друга источнике и приёмнике. Подобное явление может иметь место при космической связи, когда радиолуч проходит через ионосферу (См. Ионосфера) Земли с переменным показателем преломления.

Понятие Д. э. обобщается и на изменение частоты электромагнитного излучения в гравитационном поле (эффект теории тяготения Эйнштейна). Например, некоторая линия солнечного спектра с частотой ν0 будет наблюдаться на Земле как линия с частотой

где φ1 и φ2 - гравитационные потенциалы (См. Гравитационный потенциал) Солнца и Земли (φ1 и φ2 < 0). При наблюдении на Земле излучения Солнца и звёзд линии смещаются под действием гравитации в область более низких частот, т.к. |φ1| > |φ2|.

Д. э. назван в честь австрийского физика К. Доплера, обосновавшего теоретически (1842) этот эффект в акустике и оптике. Русский физик В. А. Михельсон распространил его на случай среды с переменными параметрами (1899). Существование поперечного Д. э. было экспериментально подтверждено американскими физиками Г. Айвсом и Д. Стилуэллом (1938).

С момента открытия Д. э. используется для определения лучевых скоростей (См. Лучевая скорость) звёзд и вращения небесных тел. Изучение доплеровского смещения линий в спектрах удалённых галактик привело к представлению о расширении Метагалактики (см. Красное смещение, Космология). По доплеровскому уширению спектральных линий в оптическом и радиодиапазонах методами спектроскопии (См. Спектроскопия) определяются тепловые скорости атомов и ионов в звёздных атмосферах и межзвёздном газе, изучается структура внегалактических радиоисточников. В радиолокации и гидролокации Д. э. служит для определения скорости движения цели. Д. э. используется также в космической навигации. В радиолокационной астрономии с помощью Д. э. разделяют отражения от участков поверхности небесного тела с различными лучевыми скоростями.

Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, М., 1967 (Теоретическая физика, т. 2); Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Франк И. М., Эффект Доплера в преломляющей среде, "Изв. АН СССР. Серия физическая", 1942, №1-2; Сколник М., Введение в технику радиолокационных систем, пер. с англ., М., 1965.

О. Н. Ржига.

Дробовой эффект Искать примеры произношения

небольшие беспорядочные отклонения анодного тока электровакуумных и полупроводниковых приборов от его среднего значения, вызванные неравномерностью эмиссии (испускания) электронов с катода или неравномерностью диффузии носителей тока в полупроводниках (См. Полупроводники). Теоретически Д. э. был предсказан немецким учёным В. Шотки в 1918.

При нагревании катода электровакуумного прибора увеличивается средняя скорость теплового движения электронов проводимости. При этом часть электронов, обладающих достаточной кинетической энергией, "вырывается" из катода (см. Термоэлектронная эмиссия). Однако прежде чем покинуть катод, электрон испытывает огромное число столкновений с атомами и др. электронами внутри катода, в результате чего величина и направление скорости каждого электрона в момент вылета из катода могут быть различными. Поэтому вылет отдельных электронов происходит как бы совершенно случайно и независимо от вылета др. электронов. Это приводит к тому, что число электронов, эмитированных катодом за одинаковые малые промежутки времени, оказывается различным, вследствие чего ток эмиссии испытывает случайные отклонения от своего среднего значения (флуктуации). Величина флуктуаций анодного тока существенно зависит от режима работы прибора. В электронных лампах (См. Электронная лампа), если все эмитированные электроны попадают на анод, флуктуации эмиссии точно повторяются в анодном токе. Если же не все электроны попадают на анод, то вблизи катода образуется отрицательно заряженное облако, которое играет роль своеобразного "демпфера" и сглаживает дробовые флуктуации анодного тока.

Д. э. характерен не только для термоэлектронной эмиссии; он сопровождает любые процессы, связанные с образованием потоков заряженных или нейтральных частиц, например протекание электрического тока через полупроводники, фотоэлектронную эмиссию (См. Фотоэлектронная эмиссия), вторичную электронную эмиссию (См. Вторичная электронная эмиссия), формирование молекулярных пучков (См. Молекулярные и атомные пучки) и т.п.

Термин "Д. э." (а также Дробовой шум) возник в связи с тем, что благодаря ему в громкоговорителе, подключённом к выходу усилителя или радиоприёмника, появляется акустический шум, напоминающий шум сыплющихся дробинок.

Лит.: Власов В. Ф., Электронные и ионные приборы, 3 изд., М., 1960, с. 305-317; Зил А. ван дер, Флуктуации в радиотехнике и физике, пер. с англ., М.-Л., 1958, с. 63-209; Бонч-Бруевич А. М., Радиоэлектроника в экспериментальной физике, М., 1966, с. 193-200.

И. Т. Трофименко.

Дюфура эффект Искать примеры произношения

Дюфора эффект, явление, обратное термодиффузии (См. Термодиффузия). Если двум различным химически невзаимодействующим газам или жидкостям, которые первоначально находились при одинаковой температуре, дать возможность диффундировать друг в друга, то в системе возникает разность температур. В газах она может достигать нескольких градусов (например, у азота с водородом), в жидкостях составляет Дюфура эффект10-3°С. Разность температур сохраняется, если поддерживается градиент концентраций. Эффект впервые (1873) наблюдал швейцарский физик Л. Дюфур (L. Dufour).

Лит.: Гроот С., Мазур П., Неравновесная термодинамика, пер. с англ., М., 1964.

Зеебека эффект Искать примеры произношения

термоэлектрический эффект Зеебека, возникновение электродвижущей силы в электрической цепи, состоящей из последовательно соединённых разнородных проводников, контакты между которыми находятся при различных температурах. Открыт в 1821 Т. И. Зеебеком. На З. э. основано измерение температуры с помощью термопары (См. Термопара). Подробнее см. Термоэлектрические явления.

Зеемана эффект Искать примеры произношения

расщепление спектральных линий под действием магнитного поля. Открыто в 1896 П. Зееманом при исследовании свечения паров натрия в магнитном поле. Для наблюдения З. э. источник света, испускающий линейчатый спектр, располагается между полюсами мощного электромагнита (рис. 1). При этом каждая спектральная линия расщепляется на несколько составляющих. Расщепление весьма незначительно (для магнитных полей Зеемана эффект 20 кэ составляет несколько десятых Å), поэтому для наблюдения З. э. применяют спектральные приборы с высокой разрешающей способностью.

Все компоненты зеемановского расщепления поляризованы (см. Поляризация света). Картина расщепления и поляризация компонент зависят от направления наблюдения. В простейшем случае в направлении, перпендикулярном направлению магнитного поля (поперечный З. э.), обнаруживаются (рис. 2) 3 линии: несмещенная π-компонента, поляризованная по направлению поля, и 2 симметрично по отношению к ней расположенные σ-компоненты, поляризованные перпендикулярно полю. При наблюдении в направлении поля (продольный З. э.) остаются только σ-компоненты, поляризованные в этом случае по кругу.

Первое объяснение З. э. дал Г. Лоренц в 1897. Он рассматривал электрон в атоме как гармонический осциллятор частоты излучающий в отсутствие внешнего поля спектральную линию этой частоты. В однородном внешнем магнитном поле Н движение линейно колеблющегося электрона можно разложить на линейное колебание вдоль направления поля и два круговых колебания (с противоположными направлениями вращения) в плоскости, перпендикулярной Н (рис. 3). На линейное колебание поле Н не действует, и его частота остаётся равной v0; частоты круговых составляющих изменяются, т.к. электрон в магнитном поле получает дополнит. вращение вокруг направления магнитного поля с частотой Δv = 1/4π(e/me) Н, где е/ме - отношение заряда электрона к его массе (см. Лармора прецессия). Частоты этих колебаний становятся равными v1 = v0 + Δv и v2 =vo - Δv. Т. о., атом в магнитном поле испускает 3 линии с частотами v0, v1 и v2 (зеемановский триплет). Такая картина расщепления - простой (или нормальный) З. э. - получается только для одиночных спектральных линий (см. Атомные спектры), а также в предельном случае очень сильных магнитных полей (эффект Пашена - Бака). Как правило, наблюдается более сложная картина: спектральная линия расщепляется на большее число компонент с различными значениями Δv - сложный (или аномальный) З. э.; получается спектральная группа равноотстоящих π-компонент и две симметрично от неё расположенные группы равноотстоящих σ-компонент.

Полное объяснение З. э. даёт квантовая теория. Квантовая система, например атом, обладает магнитным моментом μ, который связан с механическим моментом количества движения М и может ориентироваться в магнитном поле только определённым образом. Число возможных ориентаций μ равно степени вырождения уровня энергии (см. Вырождение), т. е. числу возможных состояний атома с данной энергией Е. В магнитном поле каждой ориентации μ соответствует своя дополнительная энергия ΔЕ. Это приводит к снятию вырождения - уровень расщепляется.

Дополнительная энергия ΔE пропорциональна величине напряжённости поля Н:

E=-μHH,

где μH - проекция μ на направление поля Н. В магнитном поле μH принимает дискретные значения, равные - gμБm, где g - Ланде множитель, μБ - магнетон Бора, m - магнитное квантовое число (m = J; J-1,... -J, где J - квантовое число, определяющее возможные значения М; см. Квантовые числа). В результате дополнительная энергия

ΔEm = -μHH = gμБН·m

различна для различных магнитных квантовых чисел и уровень энергии Е расщепляется на 2J + 1 равноотстоящих зеемановских подуровней. Расстояние между соседними подуровнями Em иЕm+1 равно:

δ = ΔEm+1 - ΔEm = gμБН = gΔE0

где ΔЕ0 = μБН - величина т. н. нормального расщепления.

Если для уровней E1 и E2, между которыми происходит квантовый переход, g1 = g2, то расщепление спектральной линии в магнитном поле представляет собой зеемановский триплет. Если g1g2, получается сложный З. э.

Исследование картины З. э. Позволяет определять характеристики уровней энергии различных атомов. Наряду с квантовыми переходами между зеемановскими подуровнями различных уровней энергии (З. э. на спектральных линиях) можно наблюдать магнитные квантовые переходы между зеемановскими подуровнями одного и того же уровня. Такие переходы происходят под действием излучения частоты

(h - Планка постоянная). В обычных магнитных полях частоты таких переходов соответствуют СВЧ-диапазону. Это приводит к избирательному поглощению радиоволн, которое можно наблюдать в парамагнитных веществах, помещенных в постоянное магнитное поле (см. Магнитный резонанс, Квантовый усилитель, Электронный парамагнитный резонанс).

З. э. наблюдается и в молекулярных спектрах, однако расшифровать такие спектры значительно труднее, чем атомные. Кроме того, наблюдение З. э. в молекулярных спектрах представляет большие экспериментальные трудности из-за сложности картины расщепления и перекрытия молекулярных спектральных полос. З. э. можно наблюдать также и в спектрах кристаллов (обычно в спектрах поглощения).

З. э. применяется не только в спектроскопии для исследования тонкой структуры вещества, но и в устройствах квантовой электроники и для измерения магнитных полей в лабораторных условиях и магнитных полей космических объектов.

Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Ельяшевич М. А., Атомная и молекулярная спектроскопия, М., 1962; Герцберг Г., Спектры и строение двухатомных молекул, пер. с англ., М., 1949.

М. А. Ельяшевич.

Рис. 1. Схема наблюдения эффекта Зеемана. Источник линейчатого спектра И расположен между полюсами электромагнита М, сердечник которого просверлён для обеспечения наблюдения вдоль поля. Линзы Л, поляроиды П и пластинка в 1/4 длины волны служат для определения характера поляризации; С - спектроскоп.

Рис. 2. Простой эффект Зеемана: вверху - без поля, линия v0 не поляризована; в середине - при поперечном наблюдении в магнитном поле - триплет с частотами v1, v0, v2 линии поляризованы линейно (направление поляризации показано стрелками); внизу - при продольном наблюдении - дублет с частотами v1,v2, линии поляризованы по кругу в плоскости, перпендикулярной магнитному полю; v1 = v0 + Δv, v2 = v0 - Δv

Рис. 3. Разложение гармонического осциллятора l на линейные осцилляторы lII - вдоль направления поля и l - перпендикулярный полю. Осциллятор l разлагается на два круговых с противоположными направлениями вращения.



Словари, в которых найден искомый текст:
 Большая советская энциклопедия (83)
 Толковый словарь Ефремовой (1)
 Словарь иностранных слов (5)
 Современный толковый словарь (70)
 Толковый словарь русского языка Ушакова (1)
 Кольер (6)
 Словарь медицинских терминов (29)
 Словарь Ожегова (1)


Примеры употребления слова "ЭФФЕКТ" в русскоязычной прессе:

1.   Эффект - замечательный. ЦК КПСС поставил задачу получить продукт в виде порошка (сердечникам и почечникам нельзя потреблять много жидкости). (АиФ, 2005-06-01)

2.   То, что приводит к успеху в Германии, нельзя просто перевести на японский и получить тот же эффект". (Ведомости, 2005-06-01)

3.   Эффект ошеломлял. И в прессе, и на улице стали спорить и обсуждать фильм, которого еще не было. (Газета, 2005-06-01)

4.    деловые новости третья тетрадь ЮКОС призвал к ответу РФФИ, Минфин и "Роснефть" стр. 13 Компания требует $17 млрд за "Юганскнефтегаз" и срыв слияния с "Сибнефтью" За отключение электричества заплатят все стр. 14 Тарифы РАО ЕЭС признаны ничтожными Магнитка сыграла на понижение стр. 16 железнодорожных тарифов для украинского сырья "Газпром" собирается вернуть себе утраченные запасы стр. 16 На очереди -- месторождение Береговое Финскую границу обещают не закрывать стр. 17 Несмотря на 12-дневную забастовку пограничников Эффект от внедрения CPP будет определяться тарифами стр. 20 На телекоммуникационном рынке грядет значительное перераспределение средств мировая практика вторая тетрадь Сергей Лавров не отдал Южные Курилы японцам стр. (Коммерсант-Daily, 2005-06-01)

5.   Естественно, что эффект от внедрения CPP во многом будет определяться и тарифами: сколько конкретно должны будут платить абоненты фиксированной связи за звонок на мобильный и как эти деньги будут делить между собой операторы. (Коммерсант-Daily, 2005-06-01)

Еще примеры >>

Недвижимость в Испании
Еще>>